Karlovitz nummer

Vid förbränning definieras Karlovitz -talet som förhållandet mellan den kemiska tidsskalan $t_{F}$ och Kolmogorovs tidsskala ${\displaystyle t_{\eta }} ,$ uppkallad efter Béla Karlovitz . Siffran lyder som

$\mathrm {Ka} ={\frac {t_{F}}{t_{\eta }}}$ .

Vid förblandad turbulent förbränning kan den kemiska tidsskalan definieras som ${\displaystyle t_{F}=D_{T}/S_{L}^{2}} ,$ där ${\ displaystyle D_{T}}$ är den termiska diffusiviteten och $S_{L}$ är den laminära flamhastigheten och flamtjockleken ges av $\delta _{L} =D_{T}/S_{L}$ , i vilket fall,

$\mathrm {Ka} ={\frac {\delta _{L}^{2}}{\eta ^{2}}}$

där $\eta$ är Kolmogorovskalan. Karlovitz-numret är relaterat till Damköhler-numret as

$\mathrm {Ka} ={\frac {1}{\mathrm {Da} }}$

om Damköhler-talet är definierat med Kolmogorov-skalan. Om $\mathrm {Ka} <1$ , faller den förblandade turbulenta flamman i kategorin korrugerade flammor och skrynkliga flammor, annars i den tunna reaktionszonen eller trasiga reaktionszonsflammor.

Klimov-Williams kriterium

Vid förblandad turbulent förbränning är Klimov–Williams-kriteriet $} =1}$ 1 { \ displaystyle \ (förutsatt ett Schmidt-tal av enhet). När $\mathrm {Ka} <1$ , är lågans tjocklek mindre än Kolmogorov-skalan, varför lågans förbränningshastighet inte påverkas av turbulensfältet. Här ges brinnhastigheten av den laminära flamhastigheten och dessa laminära flamelets kallas skrynkliga flamelets eller korrugerade flamelets, beroende på turbulensintensiteten. När $\mathrm {Ka} >1$ tränger den turbulenta transporten in i lågans förvärmningszon (tunn reaktionszon) eller till och med in i den reaktiva-diffusiva zonen (fördelade lågor)