Korsningen Lomer–Cottrell
Inom materialvetenskap är en Lomer-Cottrell-korsning en speciell konfiguration av dislokationer .
När två perfekta dislokationer möter längs ett glidplan, kan varje perfekt dislokation delas upp i två Shockley-partiella dislokationer : en ledande dislokation och en efterföljande dislokation. När de två ledande Shockley-partialerna kombineras bildar de en separat dislokation med en hamburgervektor som inte är i glidplanet. Detta är Lomer-Cottrell-luxationen. Den är fastsittande och orörlig i glidplanet och fungerar som en barriär mot andra dislokationer i planet. De släpande dislokationerna hopar sig bakom Lomer-Cottrell-dislokationen, och en allt större kraft krävs för att trycka in ytterligare dislokationer i pålen.
ex. FCC-gitter längs {111} glidplan
|ledande| |släpande|
![{\displaystyle {\frac {a}{2}}[{\text{0 1 1}}]\rightarrow {\frac {a}{6}}[{\text{1 1 2}}]+{\frac {a}{6}}[{\text{-1 2 1}}]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/77cb40caa0ff319c6fa162893988aaffd4f12228)
![{\displaystyle {\frac {a}{2}}[{\text{1 0 -1}}]\rightarrow {\frac {a}{6}}[{\text{1 1 -2}}]+{\frac {a}{6}}[{\text{2 -1 -1}}]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0ae65e5e21fae34301efcaef060b98708df633ea)
Kombination av ledande dislokationer:
![{\displaystyle {\frac {a}{6}}[{\text{1 1 2}}]+{\frac {a}{6}}[{\text{1 1 -2}}]\rightarrow {\frac {a}{3}}[{\text{1 1 0}}]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/29c3a00124013b4b9c48988d18e3c8eb0b9350cd)
Den resulterande dislokationen är längs kristallytan, som inte är ett glidplan i FCC vid rumstemperatur.
Lomer–Cottrell dislokation